流體力學應用/B20:可壓縮流中的皮托管

它是18世紀由亨利·皮託發明的用於測量流體流速的裝置。它由一個帶有直角彎曲的管子組成,該管子放置在流動的流體中,彎曲部分的開口朝上游方向。這確保了管子內的壓力是流體施加的靜壓和動壓之和。它與壓力計和靜壓測量值一起用於確定流體流速。
它基於伯努利定理原理,如下所示:
連線皮托管的壓力計提供壓力差,因此速度公式變為:
[需要引用]
其中,
* is the height difference of the columns in meters * is the density of the liquid in the manometer; * is the acceleration of gravity * is fluid density
它是可壓縮流分析中的主要引數,對流速大小有不同的影響。M=V/c V=流體速度 C=聲速 (對於空氣=342 m/s)
按馬赫數分類的流體型別
- M<0.3 不可壓縮流,其中密度影響可以忽略不計。
- 0.3<M<0.8 亞音速流,其中密度影響很重要,但沒有衝擊波出現。
- 0.8<M<1.2 跨音速流,其中衝擊波首先出現,然後流體分成亞音速流和超音速流。
- 1.2<M<3.0 超音速流,其中衝擊波存在,但沒有亞音速區域
- 3.0<M 高超音速流,其中衝擊波和流體變化特別強。 [1]
在這種情況下,流體密度發生變化,因此皮托管對不可壓縮流的分析無法給出準確的讀數。為了消除誤差,我們需要進行進一步的分析。當忽略高度時,伯努利方程變為
常數.........(1)
但對於可壓縮等熵流變化
p=Kρϒ where ϒ=cp/cv
cp= 定壓比熱
cv = 定容比熱
k= 流體的常數
因此簡化方程 (1) 變為
{ϒ/( ϒ-1) }p/ρ + V2/2=常數=( ϒ/ ϒ-1)p0 /ρ0 .......(2) 其中,
p0= 滯止壓力
p= 區域性壓力
考慮到其他引數,得到流體的能量方程:- T0 /T={1+ (ϒ-1)/2}* M2 ...................(3)
And for an isentropic flow:-
P0 /p= {1+(ϒ-1)/2 M2 } ϒ/ ϒ-1.................(4)
透過求解方程 (3) 和 (4),我們得到一個可壓縮因子 (CCF),它可以為我們提供正確的速度,或者用作皮托管的校準以獲得正確速度:-
CCF=1/(1 + M2/4 + { (2-ϒ)/24}M4 +...................)
P0-P=1/2 ρV2
(V0/V)2= 1/(1 + M2/4+............)
其中 V0= 考慮可壓縮性的流體速度
V= 未考慮可壓縮性的流體速度
(S. Chand, eurasia publishing house, eighth revised)
例如:
Q. 一架飛機以1000 km/hr的速度飛行在壓力p為50 kN/m2,密度ρ=0.6 kg/m 2的高度。如果忽略可壓縮性影響,計算皮托管速度指示器的讀數。
解決方案:
環境條件下的聲速由下式給出
C2= ϒP/ρ =(1.4* 50* 103)/0.6
C=342 m/s
V=(1000*1000)/3600=278 m/s
所以,馬赫數 M=V/c=278/342
M=0.81
P=50 KN/m2(已知)
使用方程 (4)
P0= 50*{1+(1.4-1)/2* 0.812}1.4/1.4-1
=70KN/m2
忽略可壓縮性,
P0-P= ρV2/2
V2={2(77-50)* 103}/0.6
V=300 m/s
The pitot probe, uncorrected for compressibility, is likely to indicate 300 m/s which is in excess of the true true value of 278 m/s by
(300-278)/278 * 100= 7.9%
Alternatively, the correction factor,
CCF=(1 + M2/4.....)
= (1 + 0.812...)=1.164
這是對速度平方的校正。對速度的校正為 (1.164)1/2=1.079,
即 7.9%
因此,指示速度 300 m/s 校正為 300/1.079,即 278 m/s 真實速度!
皮托管的校準如下:
(V0/V)2 =1/(1 + M2/4........)
其中 V0== 考慮可壓縮性的流體速度
V= 未考慮可壓縮性的流體速度
M= 馬赫數
- ↑ (F M white,Tata Mcgraw,第七版)