脈衝星和中子星/脈衝輪廓

單個脈衝

摺疊輪廓

對於觀察到的（即在望遠鏡中測量的）脈衝的良好模型，可以將單個脈衝序列摺疊以形成摺疊輪廓。離線軟體包（例如，dspsr、sigproc 和 presto）存在，可以將現有的搜尋模式時間序列摺疊起來。大多數進行脈衝星觀測的觀測站也提供後端儀器，可以在觀測過程中摺疊資料。為了解釋預測的脈衝相位中出現的微小誤差，通常只摺疊一個較小的時間段（例如，1 分鐘），然後將這些資料記錄到檔案中。每個段稱為子積分。對於每個子積分，記錄了多個觀測頻率通道。對於每個頻率通道，系統記錄每個可用極化的脈衝輪廓。脈衝輪廓只是摺疊的脈衝形狀（因此 x 軸可以用相位從 0 到 1 來表示 - 在時間上對應於脈衝星的週期）。每個輪廓被分成多個相位 bin。現代後端儀器可以記錄數千個相位 bin。

示例摺疊輪廓

在圖中，我們提供了一個來自 PULSE@Parkes 外聯專案的 PSR J1717-4054 的示例摺疊脈衝輪廓。頂部面板顯示了脈衝輪廓。請注意，對於大多數脈衝相位，輪廓只是噪聲。實際的脈衝是在脈衝相位 0.8 附近觀察到的。在這種情況下，脈衝的位置是任意的，但後端儀器通常使用脈衝星計時模型將脈衝放在相位 0 處。中央面板顯示了單個子積分（從繪圖底部的時刻 0 開始，向上增加）。在這種情況下，脈衝輪廓幅度使用顏色標尺顯示。這顆脈衝星是間歇脈衝星。請注意，脈衝星在觀測結束時不可探測，但在結束前又“開啟”。底部繪圖顯示了脈衝（在顏色標尺中），作為相位 (x) 和觀測頻率 (f) 的函式。請注意，脈衝在頻率上是分散的。

此圖還演示了以下內容

寬頻脈衝 RFI 在頻率-脈衝相點陣圖中大約脈衝相位 0.3 處顯示為垂直線（在其他脈衝相位處可以看到更弱的 RFI）
在頻帶邊緣，靈敏度會降低。對於使用 Parkes 望遠鏡進行的觀測，通常會移除頻帶邊緣的 5% 訊號。
脈衝輪廓通量以任意單位表示。為了轉換為 Jy，必須進行通量校準程式。

摺疊輪廓引數化

Dai 等人（2015 年）發表了一組毫秒脈衝星的偏振輪廓。他們的分析基於對斯托克斯引數（I、Q、U 和 V）的測量。斯托克斯 V 被定義為 $I_{\rm {LH}}-I_{\rm {RH}}$ ，使用 IEEE 慣例。

首先使用斯托克斯 I 輪廓確定基線區域
I、Q、U 和 V 輪廓的基線分別設定為零均值
線性偏振 $L$ 是根據 $L={\sqrt {Q^{2}+U^{2}}}$ 計算的。
上面的表示式會導致噪聲偏差。Everett & Weisberg (2001) 描述瞭如何消除這種偏差。Yan 等人 (2011) 描述了 |V| 中的類似偏差。
線性偏振的位置角 (PA) 參考觀測頻帶的中心，並使用以下公式計算： $\Psi ={\frac {1}{2}}\tan ^{-1}\left({\frac {U}{Q}}\right)$ 。在 Dai 等人 (2015) 中，這種 PA 僅線上性偏振超過基線均方根 (rms) 噪聲水平四倍時計算。
PA 角的誤差估計如 Everett & Weisberg (2001) 所述。

脈衝輪廓銳度

Cordes & Shannon (2010) 和 Shannon 等人 (2014) 展示瞭如何測量輪廓的銳度， $W_{s}$ （假設輪廓已歸一化為具有 1 的峰值強度）

$W_{s}={\frac {\Delta \phi }{\sum _{i}\left[I(\phi _{i+1})-I(\phi _{i})\right]^{2}}}$

其中 $\Delta \phi$ 是輪廓的相位解析度（以時間單位表示）。